1、哈密顿量随时间绝热改变的量子系统遵循绝热定理，但系统波函数不具有定态的稳定性质，它们不是定。
2、从系统的哈密顿量出发，利用玻恩马尔可夫近似，推导出了原子的光学布洛赫方程。
3、在哈密顿量含时情况下一个双态系统的动力学例子
4、采用线性组合算符和护格朗日乘子法，导出了强耦合情况下的压电激子的有效哈密顿量，得到了强耦合激子的重正化质量。
5、因此，单模光场与此介质相互作用的哈密顿量正比于光场的湮灭算符与产生算符和的四次方。
6、径向方程的哈密顿量定义在半直线上，它的厄米性与波函数在原点的边界条件有密切关系。
7、认识这个最普通的哈密顿量不含时双态系统。
8、在双子格模型中，运用HP变换付里叶变换和玻戈留波夫变换，将简单亚铁磁体的海森伯交换作用哈密顿量对角化。
9、认识这个最普通的哈密顿量不含时双态系统
10、在双子格模型中，运用HP变换、付里叶变换和玻戈留波夫变换，将简单亚铁磁体的海森伯交换作用哈密顿量对角化。
11、文中从单电子晶体管微观哈密顿量出发，推导基于微观参量表征的单电子器件输运特性公式及隧道结电阻表示式。
12、在哈密顿量含时情况下一个双态系统的动力学例子。
13、采用线性组合算符和护格朗日乘子法，导出了强耦合情况下的压电激子的有效哈密顿量，得到了强耦合激子的重正化质量。
14、对类氢离子系统的哈密顿量进行相对论一级修正，导出了该类系统振子强度总和规则的相对论修正。
15、因此，单模光场与此介质相互作用的哈密顿量正比于光场的湮灭算符与产生算符和的四次方。
16、二维各向同性谐振子体系除哈密顿量外还有三个独立的守恒量。
17、标签:内容在二维各向同性谐振子中，除哈密顿量外还有三个独立的守恒量。
18、目的把用Pauli矩阵表示的哈密顿量转化成用Hubbard算符表示。
19、因此，单模光场与此介质相互作用的哈密顿量正比于光场的湮灭算符与产生算符和的四次方。
20、文中从单电子晶体管微观哈密顿量出发，推导基于微观参量表征的单电子器件输运特性公式及隧道结电阻表示式。
21、文中从单电子晶体管微观哈密顿量出发，推导基于微观参量表征的单电子器件输运特性公式及隧道结电阻表示式。
22、从系统的哈密顿量出发，利用玻恩马尔可夫近似，推导出了原子的光学布洛赫方程。
23、本文采用线性组合算符方法，导出了极性晶体中声学形变势表面极化子的振动频率和有效哈密顿量。
24、在双子格模型中，运用HP变换付里叶变换和玻戈留波夫变换，将简单亚铁磁体的海森伯交换作用哈密顿量对角化。
25、使用了有限差分方法处理微分算符，并对其进行二次量子化，从而得到了用算符表示的哈密顿量表达式。
26、文中从单电子晶体管微观哈密顿量出发，推导基于微观参量表征的单电子器件输运特性公式及隧道结电阻表示式。
27、考虑由不同大小颗粒组成的体系，给出了体系的哈密顿量和配分函数。
28、在双子格模型中，运用HP变换付里叶变换和玻戈留波夫变换，将简单亚铁磁体的海森伯交换作用哈密顿量对角化。
29、同时给出了采用微扰论方法，通过一系列振动和转动切变换，并考虑各种共振相互作用的一个等效振转哈密顿量。
30、考虑由不同大小颗粒组成的体系，给出了体系的哈密顿量和配分函数。
31、本文采用线性组合算符方法，导出了极性晶体中声学形变势表面极化子的振动频率和有效哈密顿量。
32、二维各向同性谐振子体系除哈密顿量外还有三个独立的守恒量。
33、三十三从系统的哈密顿量出发，利用玻恩马尔可夫近似，推导出了原子的光学布洛赫方程。
34、这一部分的推导采用的是模型哈密顿量。
35、认识这个最普通的哈密顿量不含时双态系统。
36、九十九在双子格模型中，运用HP变换付里叶变换和玻戈留波夫变换，将简单亚铁磁体的海森伯交换作用哈密顿量对角化。
37、核磁共振：哈密顿量中的一个含时项。
38、文中从单电子晶体管微观哈密顿量出发，推导基于微观参量表征的单电子器件输运特性公式及隧道结电阻表示式。
39、在二维各向同性谐振子中，除哈密顿量外还有三个独立的守恒量。
40、场对粒子运动的高阶效应在振动哈密顿量中引起非简谐项。
41、本文采用线性组合算符方法，导出了极性晶体中声学形变势表面极化子的振动频率和有效哈密顿量。
42、使用了有限差分方法处理微分算符，并对其进行二次量子化，从而得到了用算符表示的哈密顿量表达式。
43、哈密顿量随时间绝热改变的量子系统遵循绝热定理，但系统波函数不具有定态的稳定性质，它们不是定。
44、径向方程的哈密顿量定义在半直线上，它的厄米性与波函数在原点的边界条件有密切关系。
45、本文采用线性组合算符和一种简单的幺正变换，导出了表面激子的有效哈密顿量。
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